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公司基本資料信息
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（2）分選力系多元性。置于外磁場中的懸浮微細(xì)粒，不僅受
到流體拖曳力、磁力的作用，還將受到各種表面力的作用。如范
德華分子作用力、雙電層靜電作用力、吸附分散劑后細(xì)粒表面吸
附層引起的作用（即位阻效應(yīng)）等。
高梯度磁選體系的這兩方面的復(fù)雜性，使其分選過程困難
化，其集中體現(xiàn)在：①體系中礦粒之間無選擇性團(tuán)聚嚴(yán)重，體系
凝聚和分散機(jī)理復(fù)雜；②夾帶、夾雜現(xiàn)象嚴(yán)重，使分選效益大大
降低。
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對于矩形鋼毛，當(dāng)將其軸向垂直于磁場方向置于磁場中并研
究其中間區(qū)段的磁場特性時(shí)，可以忽略其兩端的邊緣效應(yīng)而將問
題理想化為兩維場進(jìn)行研究。
有限差分法原則上是用于求解閉合場域內(nèi)函數(shù)數(shù)值解的方
法
［4］
。由于鋼毛對周圍磁場的影響從理論上說可涉及無窮遠(yuǎn)，因
而所論場域應(yīng)是無窮大的非閉合場域；為了對所研究的問題進(jìn)行
有限差分運(yùn)算，須先合理地給定閉合邊界并確定邊界條件。
圖1 場域邊界確定圖
現(xiàn)以單絲介質(zhì)為例進(jìn)行研究。
對于圖 1所示的單絲介質(zhì)，abcd
為其橫切面，在其周圍對稱地取
定足夠大的場域邊界 ABCD，使磁
化后的 abcd對周界 ABCD及其以
外區(qū)域的影響變得很小以致可以
忽略。此時(shí)，ABCD周界上及其外
部區(qū)域的磁場已接近均勻的背景
磁場 B0。于是，周界 ABCD上的
邊界條件可分段給出為
由式（1）可知，如果能知道一定磁勢下的螺線管場強(qiáng)H、漏
數(shù)σ則可計(jì)算出來。為此我們首先來研究鎧裝螺線管的場
布。圖1 場域及邊界示意由于螺線管磁體的磁場分布是軸對稱的，我們只需取通過對的任一平面（即子午面）進(jìn)行便可了解其貌，這樣就把研場域簡化為二維平面場。場域邊界為分選腔氣隙同激磁線圈與內(nèi)側(cè)交界處。圖1為二維平面場域示意。
圖 1可知，ABCD為場域邊其中AB和CD為氣隙與鐵鎧的交界面，AC和 BD為線圈和交界面。圖中OP為對稱軸線。由電磁場基本理論可知，所域內(nèi)各點(diǎn)均應(yīng)滿足泊松方程。
