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公司基本資料信息
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x———離開某一鐵芯端面的距離，cm。
插入平鐵芯或尖削鐵芯，磁場強度的變化規(guī)律是一致的，只
值有所不同。
4 結(jié) 論
1）未鎧裝螺線管軸線中點的磁場強度隨其長度增加而增
最后趨于飽和。
2）未鎧裝螺線管磁利用系數(shù)隨其長度增加而增加，無限長
管磁利用系數(shù)最-大，等于1；對于 α =3的有限長螺線管，β
時，磁利用系數(shù)可達0.95，β=4時約為0.8。
3）鎧裝螺線管內(nèi)腔為一均勻磁場，在鐵鎧未達磁飽和的條
，內(nèi)腔的磁場強度只與螺線管單位長度的安匝數(shù)有關(guān)，其值
=0.4πIn。
4）鎧裝螺線管內(nèi)腔插入鐵芯時，鐵芯對磁場強度的貢獻可
數(shù)方程式表示，一端插入鐵芯時內(nèi)腔的總磁場強度 H=
In+H0e
-c
兩端插入鐵芯時，H =0.4πIn+H0e
-cx
e
-c（1-x）
。
另外，在半徑為b的聚磁介質(zhì)上捕收的顆粒，受到流體剪應(yīng)
的作用，當(dāng)顆粒半徑a小于邊界層厚度時，由剪應(yīng)力所決定的
能為
中：ρ、η———流體密度和黏度；
v———流體運動速度；
x———顆粒與聚磁介質(zhì)表面間距離；
θ———流體流動方向與介質(zhì)剪應(yīng)力間夾角。
在微細粒高梯度磁選體系的這些復(fù)雜的相互作用中，要捕收
磁性顆粒和非磁性顆粒的相互作用總勢能可用式（1）+（2）表
；磁性顆粒之間的相互作用總勢能可用式（1）+（3）+（4）表
；非磁性顆粒間的作用總勢能可用式（1）+（3）表示；而磁性顆
與介質(zhì)作用的相互作用總勢能可用式（5）+（6）+（7）+（8）表
。這些相互作用的勢能對高梯度磁選的分選效率起著重要作
，調(diào)節(jié)和控制它們是強化高梯度磁選的有效途徑，而這要通過
化礦漿性質(zhì)來實現(xiàn)。
由表1和圖5可見，螺線管中點場強與電流密度成正比。當(dāng)
匝數(shù)和導(dǎo)線規(guī)格確定以后，磁勢與電流密度有關(guān)。因此，根
（1），圖5所示直線也可看作磁勢與中點場強的關(guān)系曲線，
的斜率即為漏磁系數(shù)σ。由此我們可以得出結(jié)論，當(dāng)導(dǎo)線規(guī)
和線圈幾何尺寸一定且鐵鎧未達飽和時，漏磁系數(shù) σ 為一常
它與電流密度或磁勢無關(guān)。
當(dāng)N=2708匝、δ =18cm、I=7A時，H=95.5kA/m，按
）式可算出螺線管磁系的漏磁系數(shù)σ=1.108。
