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公司基本資料信息
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上式為以各節(jié)點(diǎn)矢量磁位為未知數(shù)的多元線性方程組，解此
程組便可求得各節(jié)點(diǎn)矢量磁位 A的數(shù)值解。再根據(jù)場強(qiáng) B與
位A之間的關(guān)系，便可求得所論場域內(nèi)各點(diǎn)的場強(qiáng)B值。
3 漏磁系數(shù)σ計(jì)算的預(yù)估反算法
及磁勢的設(shè)計(jì)計(jì)算
由式（1）可推得漏磁系數(shù)σ
σ=
0.4πIN
Hδ
（23）
可見對一設(shè)定的磁系，可采用所述有限元法求得其場強(qiáng)H，
后按式（23）便可算出漏磁系數(shù) σ。因此在設(shè)計(jì)螺線管磁系時(shí)，
們可按以下步驟來進(jìn)行漏磁系數(shù)計(jì)算和螺線管磁勢的計(jì)算。計(jì)
算時(shí)，通常工作氣隙高度 δ、工作空間的大小及氣隙所要求的場
強(qiáng)H0是預(yù)先給定的。
23
高梯度磁選是20世紀(jì)60年代末70年代初發(fā)展起來的磁選
技術(shù)，它是處理微米級弱磁性物料的主要選礦方法之一。近年
，高梯度磁選在金屬礦和非金屬礦選礦方面正在被人們廣泛重
，并逐漸得到廣泛應(yīng)用。在其中，人們認(rèn)識到它對分選微細(xì)粒
磁性物料的獨(dú)特效果，以及由于微細(xì)粒的特性給分選帶來的復(fù)
（1）分選體系物化性質(zhì)的復(fù)雜性。微細(xì)粒礦物比表面大，表
面能及表面活性大，其表面行為對分選有重大影響。微細(xì)粒懸浮
液類似于膠體有布朗運(yùn)動(dòng)和擴(kuò)散行為。研究
［1］
表明，對于經(jīng)過細(xì)
磨后的物料，表面可產(chǎn)生與硅酸相似的紊亂表面層，能使礦物表
面力場飽和程度增加；細(xì)磨可以使礦物發(fā)生多晶質(zhì)型變化，如方
解石變?yōu)轹笔?，石英可變?yōu)榉蔷з|(zhì)二氧化硅等。這些都使分選體
系的組分及其性質(zhì)復(fù)雜化。
對于矩形鋼毛，當(dāng)將其軸向垂直于磁場方向置于磁場中并研
究其中間區(qū)段的磁場特性時(shí)，可以忽略其兩端的邊緣效應(yīng)而將問
題理想化為兩維場進(jìn)行研究。
有限差分法原則上是用于求解閉合場域內(nèi)函數(shù)數(shù)值解的方
法
［4］
。由于鋼毛對周圍磁場的影響從理論上說可涉及無窮遠(yuǎn)，因
而所論場域應(yīng)是無窮大的非閉合場域；為了對所研究的問題進(jìn)行
有限差分運(yùn)算，須先合理地給定閉合邊界并確定邊界條件。
圖1 場域邊界確定圖
現(xiàn)以單絲介質(zhì)為例進(jìn)行研究。
對于圖 1所示的單絲介質(zhì)，abcd
為其橫切面，在其周圍對稱地取
定足夠大的場域邊界 ABCD，使磁
化后的 abcd對周界 ABCD及其以
外區(qū)域的影響變得很小以致可以
忽略。此時(shí)，ABCD周界上及其外
部區(qū)域的磁場已接近均勻的背景
磁場 B0。于是，周界 ABCD上的
邊界條件可分段給出為
