磁滾筒

［K］e、［K′］e擴(kuò)展成N0階方陣，［A］e、［P］s擴(kuò)展成N

e

階列陣后再

加以合并，便可得到整個(gè)D域內(nèi)變分問題的具體表達(dá)式。

式中［K］為擴(kuò)展后的［K］e和［K′］e合并而成。

這樣，我們已將變分問題（5）轉(zhuǎn)化成多元函數(shù)極值問題

式（21）。根據(jù)函數(shù)極值理論，極值存在的必要條件為

J

A(chǔ)i

=0 （i=1，2，…，N0）

13一章 磁選理論

由于磁位只有相對(duì)意義，考慮到計(jì)算機(jī)計(jì)算時(shí)記錄數(shù)值解和

繪場圖的方便，可設(shè)

ADA=0 （3）

ACB=100 （4）

由于所論場域是一無源場，場域內(nèi)各點(diǎn)的向量磁位函數(shù)均應(yīng)

足拉普拉斯方程，即



2

A=0 （5）

用正交網(wǎng)格剖分場域 ABCD（圖 2），使介質(zhì)界面線及周界

CD均與節(jié)點(diǎn)重合，并設(shè)abcd長邊為L（μm），寬邊為W（μm），

點(diǎn)步距為h（μm）。經(jīng)差分離散處理后，該場域拉普拉斯方程

差分表達(dá)式為

［5］

A1+A2+A3+A4-4A0=0 （6）

依此可列出場域中任一節(jié)點(diǎn)（abcd界面上的節(jié)點(diǎn)除外）上的

量磁位與其相鄰四點(diǎn)上的向量磁位間的差分方程為

11

為了更有效地應(yīng)用高梯度磁選，提高分選效率，必須針對(duì)以

所述的高梯度磁選體系的特點(diǎn)，對(duì)其分選過程進(jìn)行強(qiáng)化，以優(yōu)

分選體系，改善分選結(jié)果，從而使高梯度磁選的可行性增加。

實(shí)踐證明，有效的強(qiáng)化方法有優(yōu)化礦漿性質(zhì)、強(qiáng)化分散、綜合

場的應(yīng)用等。

2 優(yōu)化礦漿性質(zhì)

微細(xì)粒高梯度磁選體系中，作用在似膠體粒子上的表面力強(qiáng)

地影響弱磁性礦物的分選過程。這些表面作用有顆粒與顆粒之

的作用和顆粒與聚磁介質(zhì)之間的作用。

顆粒之間的相互作用有雙電層作用，倫敦 -范德華作用，以

磁偶極相互作用

［2］

。