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公司基本資料信息
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空穴的產(chǎn)生使局部地區(qū)能壘
降低，鄰近的原子則進入空穴位置，造成空穴的移動。溫度愈高，原子的能量愈大，產(chǎn)生的
空穴數(shù)目愈多，從而使金屬膨脹。在熔點附近，空穴數(shù)目可達原子總數(shù)的１０％。
當把金屬加熱到熔點時，會使金屬的體積突然膨脹３％～５％。這個數(shù)值等于固態(tài)金屬
力學溫度零度加熱到熔點前的總膨脹量。除此之外，金屬的其他性質(zhì)如電阻、黏性等在
度下發(fā)生突變。同時，這種突變還反映在熔化潛熱上，即金屬在此時吸收大量熱量，溫
不升高。這些突變現(xiàn)象是不能僅僅用離位原子和空穴數(shù)目的增加加以解釋的。
還可以把固液部分劃分為兩個
帶。在右邊的帶里，晶體已經(jīng)連成骨架，但是液體
還能在其間移動。在左邊的帶里，因為已接近固相
線溫度，固相占絕大部分，并已連結(jié)成為牢固的晶
體骨架，存在于骨架之間的少量液體被分割成一個
個互不溝通的小 “溶池”（圖中的黑點）。當這些小
溶池進行凝固而發(fā)生體積收縮時，得不到液體的補
充。固液部分中兩個帶的邊界叫 “補縮邊界”。以
上是某一瞬間的凝固情景。在鑄件的凝固過程中，凝固區(qū)域按動態(tài)曲線所示的規(guī)律向鑄件中心推進。
方程式（１１８）給出的是各參量之間的最普遍關(guān)系，它可以確定一切固體內(nèi)的導(dǎo)熱現(xiàn)象。
因此，導(dǎo)熱微分方程可以用來確定鑄件和鑄型的溫度場。由于導(dǎo)熱微分方程式是一個基本方
程式，用它來解決某一具體問題時，為了使方程式的解
確實成為該具體問題的解，就必須對基本方程式補充一
些附加條件。這些附加條件就是一般所說的單值性條件。
它們把所研究的特殊問題從普遍現(xiàn)象中區(qū)別出來。
在不穩(wěn)定導(dǎo)熱（ｔτ≠０）的情況下，導(dǎo)熱微分方程的解
具有非常復(fù)雜的形式。目前只能用來解決某些特殊的問
題。例如，對于形狀最簡單的物體 （如平壁、圓柱、
球），它們的溫度場都是一維的，可以得到解決。
