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公司基本資料信息
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① 鋼球模型 假設(shè)液態(tài)金屬是均質(zhì)的、密度集中的、
列紊亂的原子堆積體。其中既無晶體區(qū)域，又無大到足
容納另一原子的空穴。在構(gòu)建液體結(jié)構(gòu)幾何模型的實(shí)驗
，用無規(guī)則堆積的鋼球灌以油漆，固化后統(tǒng)計單個球接
點(diǎn)的數(shù)目。根據(jù)統(tǒng)計結(jié)果可確定該結(jié)構(gòu)的平均配位數(shù)，
液態(tài)結(jié)構(gòu)的平均配位數(shù)。發(fā)現(xiàn)，在紊亂密集的球堆中存
高度致密區(qū)，其統(tǒng)計結(jié)構(gòu)獲得的偶分布函數(shù)ｇ（ｒ）與液體
的衍射實(shí)驗結(jié)構(gòu)很好吻合。鋼球模型形象地描述了液體
程有序遠(yuǎn)程無序的特征，為奠定液體結(jié)構(gòu)的統(tǒng)計幾何基
做出了重要貢獻(xiàn)。
②σＳＧ＜σＬＳ時，ｃｏｓθ為負(fù)值，即θ＞９０°。此情況下，液體傾向于形成球狀，稱之為液體能潤濕固體。θ＝１８０°為完全不潤濕。
２影響界面張力的因素
（１）熔點(diǎn) 原子間結(jié)合力大的物質(zhì)，其熔點(diǎn)高，表面張力也大。表１３為幾種金屬的熔和表面張力。
（２）溫度 對于多數(shù)金屬和合金，
度升高，表面張力降低，即ｄσｄｔ＜０。這因為，溫度升高時，液體質(zhì)點(diǎn)間距增，表面質(zhì)點(diǎn)的受力不對稱性減弱，因表面張力降低。當(dāng)達(dá)到液體的臨界溫時，由于氣液兩相界面消失，表面張等于零。但是，對于某些合金，如鑄
、碳鋼、銅及其合金等，其表面張力隨溫度的升高而增大，即ｄσｄｔ＞０。如圖１所示。
可以看出，鑄件的溫度場隨時間而變化，為不穩(wěn)定溫度場。鑄件斷面上的溫度場
也稱溫度分布曲線。如果鑄件均勻壁兩側(cè)的冷卻條件相同，則任何時刻的溫度分布曲線
對鑄件壁厚的軸線是對稱的。溫度場的變化速率，即為表征鑄件冷卻強(qiáng)度的溫度梯度。
溫度場能更直觀地顯示出凝固過程的情況。
圖１３１所示是鑄件的凝固動態(tài)曲線，也是根據(jù)直接測量的溫度時間曲線繪制的：首先
圖１３１（ａ）上給出合金的液相線和固相線溫度，把二直線與溫度時間曲線相交的各點(diǎn)分
標(biāo)注在圖１３１（ｂ）（ｘ／Ｒ，τ）坐標(biāo)系上，再將各點(diǎn)連接起來，即得凝固動態(tài)曲線?？v坐標(biāo)
子ｘ是鑄件表面向中心方向的距離，分母Ｒ是鑄件壁厚之半或圓柱體和球體的半徑。因
固是從鑄件壁兩側(cè)同時向中心進(jìn)行，所以ｘ／Ｒ＝１表示已凝固至鑄件中心。
