光伏支架設備報價

使用微信掃描二維碼分享朋友圈，成交更快更簡單！

① 鋼球模型　假設液態(tài)金屬是均質(zhì)的、密度集中的、

列紊亂的原子堆積體。其中既無晶體區(qū)域，又無大到足

容納另一原子的空穴。在構建液體結構幾何模型的實驗

，用無規(guī)則堆積的鋼球灌以油漆，固化后統(tǒng)計單個球接

點的數(shù)目。根據(jù)統(tǒng)計結果可確定該結構的平均配位數(shù)，

液態(tài)結構的平均配位數(shù)。發(fā)現(xiàn)，在紊亂密集的球堆中存

高度致密區(qū)，其統(tǒng)計結構獲得的偶分布函數(shù)ｇ（ｒ）與液體

的衍射實驗結構很好吻合。鋼球模型形象地描述了液體

程有序遠程無序的特征，為奠定液體結構的統(tǒng)計幾何基

做出了重要貢獻。

②σＳＧ＜σＬＳ時，ｃｏｓθ為負值，即θ＞９０°。此情況下，液體傾向于形成球狀，稱之為液體能潤濕固體。θ＝１８０°為完全不潤濕。

２影響界面張力的因素

（１）熔點　原子間結合力大的物質(zhì)，其熔點高，表面張力也大。表１３為幾種金屬的熔和表面張力。

（２）溫度　對于多數(shù)金屬和合金，

度升高，表面張力降低，即ｄσｄｔ＜０。這因為，溫度升高時，液體質(zhì)點間距增，表面質(zhì)點的受力不對稱性減弱，因表面張力降低。當達到液體的臨界溫時，由于氣液兩相界面消失，表面張等于零。但是，對于某些合金，如鑄

、碳鋼、銅及其合金等，其表面張力隨溫度的升高而增大，即ｄσｄｔ＞０。如圖１所示。

可以看出，鑄件的溫度場隨時間而變化，為不穩(wěn)定溫度場。鑄件斷面上的溫度場

也稱溫度分布曲線。如果鑄件均勻壁兩側的冷卻條件相同，則任何時刻的溫度分布曲線

對鑄件壁厚的軸線是對稱的。溫度場的變化速率，即為表征鑄件冷卻強度的溫度梯度。

溫度場能更直觀地顯示出凝固過程的情況。

圖１３１所示是鑄件的凝固動態(tài)曲線，也是根據(jù)直接測量的溫度時間曲線繪制的：首先

圖１３１（ａ）上給出合金的液相線和固相線溫度，把二直線與溫度時間曲線相交的各點分

標注在圖１３１（ｂ）（ｘ／Ｒ，τ）坐標系上，再將各點連接起來，即得凝固動態(tài)曲線。縱坐標

子ｘ是鑄件表面向中心方向的距離，分母Ｒ是鑄件壁厚之半或圓柱體和球體的半徑。因

固是從鑄件壁兩側同時向中心進行，所以ｘ／Ｒ＝１表示已凝固至鑄件中心。