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公司基本資料信息
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３厚壁金屬型中的凝固
當金屬型的涂料層很薄時，厚壁金屬型中凝固金屬和鑄型的熱阻都不可忽略，因而
都存在明顯的溫度梯度。由于此時金屬鑄型界面的熱阻相對很小，可忽略不計，則鑄
型內(nèi)表面和鑄件表面溫度相同?？梢哉J為，厚壁金屬型中的凝固傳熱為兩個相連接的
半無限大物體的傳熱，整個系統(tǒng)的傳熱過程取決于鑄件和鑄型的熱物理性質(zhì)，其溫度
分布如圖１２７所示。
４水冷金屬型中的凝固
在水冷金屬型中，是通過控制冷卻水溫度和流量使鑄型溫度保持近似恒定 （ｔ２Ｆ＝ｔ２０），
在不考慮金屬鑄型界面熱阻的情況下，凝固金屬表面溫度等于鑄型溫度 （ｔ１Ｆ＝ｔ２０）。在這
種情況下，凝固傳熱的主要熱阻是凝固金屬的熱阻，鑄件中有較大的溫度梯度。系統(tǒng)的溫度
分布如圖１２８所示。
因為空穴數(shù)目的增加不可能是突變的。因此，對于這種突變，應當理解為金屬已熔化，已由固態(tài)變?yōu)?/span>
液態(tài)，發(fā)生狀態(tài)改變造成的。從圖１１可以看出，假設(shè)在熔點附近原子間距達到了Ｒ１，原
子具有很高的能量，很容易超過勢壘而離位。但是在相鄰原子最引力作用下，仍然要向平
衡位置運動。雖然此時離位原子和空穴大為增加，金屬仍表現(xiàn)為固體性質(zhì)。若此時從外界供
給足夠的能量———熔化潛熱，使原子間距離超過Ｒ１，原子間的引力急劇減小，從而造成原
子結(jié)合鍵突然破壞，金屬則從固態(tài)進入熔化狀態(tài)。
３表面張力引起的附加壓力
假設(shè)液體中有一半徑為ｒ的球形氣泡，
由于液體表面張力造成了指向內(nèi)部的力ｐ
（圖１１３）。若將球的體積增大ΔＶ，則必須
克服阻力ｐ而對它做功：ΔＷ＝ｐΔＶ。而
這一所做之功變?yōu)楸砻娣e增大后的表面自
由能增量：ΔＦ＝σΔＳ（ΔＳ為球體增大之表面積）
由此可見，因表面張力而造成的附加壓力ｐ的大小與曲率半徑ｒ成反比。則ｒ１＝ｒ２＝ｒ。附加壓力ｐ也稱拉普拉斯壓力。
如液面凸起 （不潤濕），附加壓力為正值，液面下凹 （潤濕），附加壓力為負值，如圖
４所示。造型材料一般不被液態(tài)金屬潤濕，即θ＞９０°（θ為潤濕角）。故液態(tài)金屬在鑄型
道內(nèi)的表面是凸起的，如圖１１５所示，此時產(chǎn)生指向內(nèi)部的附加壓力。
