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２流動性的測定

由于影響液態(tài)金屬充型能力的因素很多 （后述），在工程應用及研究中，不能籠統(tǒng)地對

各種合金在不同的鑄造條件下的充型能力進行比較。通常用相同實驗條件下所測得的合金流

動性表示合金的充型能力。因此，可以認為合金的流動性是在確定條件下的充型能力。液態(tài)

金屬的流動性是用澆注 “流動性試樣”的方法衡量的。在實際中，是將試樣的結構和鑄型性

質固定不變，在相同的澆注條件下，例如在液相線以上相同的過熱度或在同一的澆注溫度

下，澆注各種合金的流動性試樣，以試樣的長度或以試樣某處的厚薄程度表示該合金的流動

性。對于同一種合金，也可以用流動性試樣研究各鑄造因素對其充型能力的影響。

方程式（１１８）給出的是各參量之間的最普遍關系，它可以確定一切固體內(nèi)的導熱現(xiàn)象。

因此，導熱微分方程可以用來確定鑄件和鑄型的溫度場。由于導熱微分方程式是一個基本方

程式，用它來解決某一具體問題時，為了使方程式的解

確實成為該具體問題的解，就必須對基本方程式補充一

些附加條件。這些附加條件就是一般所說的單值性條件。

它們把所研究的特殊問題從普遍現(xiàn)象中區(qū)別出來。

在不穩(wěn)定導熱（ｔτ≠０）的情況下，導熱微分方程的解

具有非常復雜的形式。目前只能用來解決某些特殊的問

題。例如，對于形狀最簡單的物體 （如平壁、圓柱、

球），它們的溫度場都是一維的，可以得到解決。

晶體中每個原子皆在平衡位置附近振動 （即所謂熱振

動），溫度升高時振動能量增加，振動頻率和振幅加大。

以雙原子為模型 （圖１２），假設左邊的原子在坐標原點被

固定，而右邊的原子是自由的。當溫度升高時，右邊自由

振動原子的振幅增大，此時，若該原子以Ｒ０ 為原點作簡諧振動，則其平衡位置仍是Ｒ０，這

樣就不會發(fā)生膨脹。但勢能曲線向右是水平漸近線，向左是垂直漸近線，是極不對稱的。