強(qiáng)力永磁棒價(jià)格

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I———介質(zhì)絲中通過(guò)的電流強(qiáng)度，A；

η———流體絕=對(duì)黏度，Ns/m

2

；

a———介質(zhì)絲半徑，m；

vm———磁力速度，m/s。

通過(guò)調(diào)節(jié)介質(zhì)絲電流而改變磁力速度，使 vm/vo達(dá)到某一適

。另外，當(dāng)介質(zhì)在磁場(chǎng)中有微弱電流變化時(shí)，介質(zhì)絲會(huì)發(fā)生

振動(dòng)，因此帶電介質(zhì)高梯度磁選機(jī)具有很高的選擇性。蓮田

描述了一種連續(xù)式高梯度磁選機(jī)，將鐵磁性介質(zhì)絲通以微弱

流電使之振動(dòng)，可連續(xù)地進(jìn)行磁性粒子的分離回收。但這種

絲必須很好地絕緣，且排列十分有序，因此結(jié)構(gòu)復(fù)雜。

（4）磁介質(zhì)振動(dòng)和礦漿脈動(dòng)。脈動(dòng)高梯度磁選機(jī)利用流體的

，增大了礦粒與磁介質(zhì)絲的碰撞幾率，同時(shí)脈動(dòng)力把夾雜在

物中的非磁性顆粒清洗出來(lái)，有利于顆粒的選擇性捕集，此

備在國(guó)內(nèi)已成功地應(yīng)用于微細(xì)粒赤鐵礦的回收。

由表1和圖5可見(jiàn)，螺線管中點(diǎn)場(chǎng)強(qiáng)與電流密度成正比。當(dāng)

匝數(shù)和導(dǎo)線規(guī)格確定以后，磁勢(shì)與電流密度有關(guān)。因此，根

（1），圖5所示直線也可看作磁勢(shì)與中點(diǎn)場(chǎng)強(qiáng)的關(guān)系曲線，

的斜率即為漏磁系數(shù)σ。由此我們可以得出結(jié)論，當(dāng)導(dǎo)線規(guī)

和線圈幾何尺寸一定且鐵鎧未達(dá)飽和時(shí)，漏磁系數(shù) σ 為一常

它與電流密度或磁勢(shì)無(wú)關(guān)。

當(dāng)N=2708匝、δ =18cm、I=7A時(shí)，H=95.5kA/m，按

）式可算出螺線管磁系的漏磁系數(shù)σ=1.108。

 對(duì)于矩形鋼毛，當(dāng)將其軸向垂直于磁場(chǎng)方向置于磁場(chǎng)中并研

究其中間區(qū)段的磁場(chǎng)特性時(shí)，可以忽略其兩端的邊緣效應(yīng)而將問(wèn)

題理想化為兩維場(chǎng)進(jìn)行研究。

有限差分法原則上是用于求解閉合場(chǎng)域內(nèi)函數(shù)數(shù)值解的方

法

［4］

。由于鋼毛對(duì)周圍磁場(chǎng)的影響從理論上說(shuō)可涉及無(wú)窮遠(yuǎn)，因

而所論場(chǎng)域應(yīng)是無(wú)窮大的非閉合場(chǎng)域；為了對(duì)所研究的問(wèn)題進(jìn)行

有限差分運(yùn)算，須先合理地給定閉合邊界并確定邊界條件。

圖1 場(chǎng)域邊界確定圖

現(xiàn)以單絲介質(zhì)為例進(jìn)行研究。

對(duì)于圖 1所示的單絲介質(zhì)，abcd

為其橫切面，在其周圍對(duì)稱地取

定足夠大的場(chǎng)域邊界 ABCD，使磁

化后的 abcd對(duì)周界 ABCD及其以

外區(qū)域的影響變得很小以致可以

忽略。此時(shí)，ABCD周界上及其外

部區(qū)域的磁場(chǎng)已接近均勻的背景

磁場(chǎng) B0。于是，周界 ABCD上的

邊界條件可分段給出為